用近震源强震动观测数据快速解算同震位移场并反演震源模型
发布时间：2021-04-10 21:19
地震的孕育、发生、发展规律一直以来都是地震学研究的重要目标和前沿课题之一而高精度近断层同震位移场的展布特征不仅揭示了地震的破坏范围、程度及其衰减特征、震源位错的机制、断层结构的复杂性等要素信息,还可以用其反演震源滑动模型,从而在空间上精细刻画地震的发生、发展过程,最终利用该滑动模型进一步计算后续库仑应力变化及影响范围,从而分析研判震后断裂本身或相邻断裂的发展趋势等。目前,同震位移场主要通过空间对地测量技术如GPS、InSAR等方法获取。主要是因为GPS、InSAR解算的地表静态永久位移精度较高,可达mm级。但两者均因解算方法和程序复杂、资料获取成本较高、解算周期相对较长等原因,其结果往往无法快速获取或共享。因此,上述资料大多用于震后的科学研究,难于应用于震后72小时的紧急救援和灾害快速评估等地震应急响应工作。而强震记录大多实现了实时或准实时传输,且观测仪器及其安装和运维成本较低,因而资料相对廉价且易于共享。更为重要的是强震资料解算方法已经实现了自动化,简单易行,方便快捷。但在使用强震资料解算同震位移场时,由于环境干扰、仪器自噪声,强震时近断层地表倾斜和旋转等原因,直接使用强震加速度时程...
【文章来源】：云南大学云南省 211工程院校
【文章页数】：77 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
图１．２－２由新西兰Ｄａｒｆｉｅｌｄ?Ｍ、ｖ７．丨级地震同震干涉条纹分布（ＩｎＳＡＲ）反演的静态滑动模型（罗旭巍，??
０?２０?４０?６０?８０??Ｔｉｍｅ（ｓ）??图２．１－１以日本熊本Ｍ？?７．？级地震ＫＭＭＨ１６强震台加速度记录（灰色）为例，直接积分的速度时程（红色）和位移时程（蓝色）。??ｗａｎ等（１９８５）研究表明，强震加速度记录的基线漂移大致山事件前基线漂移和的基线漂移组成，而事件引发的基线漂移在强震动期间进一步分解为瞬态基线震动后静态或半静态基线漂移，这三段漂移由两个特征时间点决定（谢全才，，如图２．１－２中的和ｔｉ和ｔ２。基线校正结果对这两个特征时间点（／，和／２）的划取极为敏感。因此，如何选择最佳的两个特征时间点（ｔ，和ｔ２）成为基线校正的关键问题。??
图２．１－２?（ａ）原始加速度时程图示例。事件前基线漂移量为５ｃｗ／．５＇：，矩形方框（／＾Ｐ／２之间）??表示地面加速度超过ＳＯｔｗ／ｆ的阈值。（ｂ）对原始加速度事件前基线澡移校正后，积分得到的速??度时程图（Ｗａｎｇ等，２０１１）??２．?２基线校正方法的发展??传统上，强震加速度记录的基线校正往往基于积分之后未校正的速度或未校正的位??．?移来估计基线漂移，不对基线漂移的来源做任何假设。?＿??Ｇｒａｉｚｅｒ?（１９７９）提出多项式基线校正方法，其中速度时程的基线漂移由三次多项式??建模，多项式由记录的事件前及事件后的最小二乘法拟合确定。然而，在实践中，由多??项式校正计算得出的位移对多项式的次数和信号窗口较为敏感，从而导致结果往往因人??而异。??
【参考文献】：
期刊论文
[1]基于InSAR和远场地震波联合反演2008年MW6.3大柴旦地震震源破裂过程[J]. 温少妍,单新建,张国宏,张迎峰,屈春燕,赵德政,李彦川. 地球物理学报. 2018(06)
[2]球体位错理论的基本解[J]. 周新,孙文科. 大地测量与地球动力学. 2017(11)
[3]日本熊本MW7.0地震同震位移场和震源滑动模型反演[J]. 金明培,黎朕灵,汪荣江. 地震学报. 2017(06)
[4]2016年8月24日意大利佩鲁贾MW6.2地震的震情和灾情基本情况介绍[J]. 宋潇潇,王骞,王亚文,李佳威,毕金孟,张盛峰. 国际地震动态. 2016(09)
[5]运用SDM方法研究2001年昆仑山口西MS8.1地震破裂分布:GPS和InSAR联合反演的结果[J]. 屠泓为,汪荣江,刁法启,张勇,万永革,金明培. 地球物理学报. 2016(06)
[6]芦山7级地震的同震位移估计和震源滑动模型反演尝试[J]. 金明培,汪荣江,屠泓为. 地球物理学报. 2014(01)
[7]基于InSAR同震形变观测反演2010年新西兰南岛Mw7.1 Darfield地震同震破裂分布[J]. 罗旭巍,孙建宝,沈正康,Yo Fukushima. 地球物理学报. 2013(08)
[8]用近场强震动记录快速估计同震位移并反演震源滑动分布[J]. 金明培,汪荣江. 地球物理学报. 2013(04)
[9]2008年MS7.1于田地震InSAR同震形变场及其震源滑动反演[J]. 张国宏,屈春燕,单新建,张桂芳,宋小刚,汪荣江,李振洪,胡植庆. 地球物理学报. 2011(11)
[10]基于InSAR同震形变场反演汶川Mw7.9地震断层滑动分布[J]. 张国宏,屈春燕,宋小刚,汪驰升,单新建,胡植庆. 地球物理学报. 2010(02)
博士论文
[1]断层滑动分布反演及实时校正场地放大系数研究[D]. 解全才.中国地震局工程力学研究所 2018
[2]地震破裂过程反演及其在大地震应急中的应用研究[D]. 张勇.中国地震局地球物理研究所 2010
硕士论文
[1]近场强震动加速度记录的校正处理方法[D]. 江汶乡.中国地震局工程力学研究所 2010
本文编号：3130353
【文章来源】：云南大学云南省 211工程院校
【文章页数】：77 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
图１．２－２由新西兰Ｄａｒｆｉｅｌｄ?Ｍ、ｖ７．丨级地震同震干涉条纹分布（ＩｎＳＡＲ）反演的静态滑动模型（罗旭巍，??
０?２０?４０?６０?８０??Ｔｉｍｅ（ｓ）??图２．１－１以日本熊本Ｍ？?７．？级地震ＫＭＭＨ１６强震台加速度记录（灰色）为例，直接积分的速度时程（红色）和位移时程（蓝色）。??ｗａｎ等（１９８５）研究表明，强震加速度记录的基线漂移大致山事件前基线漂移和的基线漂移组成，而事件引发的基线漂移在强震动期间进一步分解为瞬态基线震动后静态或半静态基线漂移，这三段漂移由两个特征时间点决定（谢全才，，如图２．１－２中的和ｔｉ和ｔ２。基线校正结果对这两个特征时间点（／，和／２）的划取极为敏感。因此，如何选择最佳的两个特征时间点（ｔ，和ｔ２）成为基线校正的关键问题。??
图２．１－２?（ａ）原始加速度时程图示例。事件前基线漂移量为５ｃｗ／．５＇：，矩形方框（／＾Ｐ／２之间）??表示地面加速度超过ＳＯｔｗ／ｆ的阈值。（ｂ）对原始加速度事件前基线澡移校正后，积分得到的速??度时程图（Ｗａｎｇ等，２０１１）??２．?２基线校正方法的发展??传统上，强震加速度记录的基线校正往往基于积分之后未校正的速度或未校正的位??．?移来估计基线漂移，不对基线漂移的来源做任何假设。?＿??Ｇｒａｉｚｅｒ?（１９７９）提出多项式基线校正方法，其中速度时程的基线漂移由三次多项式??建模，多项式由记录的事件前及事件后的最小二乘法拟合确定。然而，在实践中，由多??项式校正计算得出的位移对多项式的次数和信号窗口较为敏感，从而导致结果往往因人??而异。??
【参考文献】：
期刊论文
[1]基于InSAR和远场地震波联合反演2008年MW6.3大柴旦地震震源破裂过程[J]. 温少妍,单新建,张国宏,张迎峰,屈春燕,赵德政,李彦川. 地球物理学报. 2018(06)
[2]球体位错理论的基本解[J]. 周新,孙文科. 大地测量与地球动力学. 2017(11)
[3]日本熊本MW7.0地震同震位移场和震源滑动模型反演[J]. 金明培,黎朕灵,汪荣江. 地震学报. 2017(06)
[4]2016年8月24日意大利佩鲁贾MW6.2地震的震情和灾情基本情况介绍[J]. 宋潇潇,王骞,王亚文,李佳威,毕金孟,张盛峰. 国际地震动态. 2016(09)
[5]运用SDM方法研究2001年昆仑山口西MS8.1地震破裂分布:GPS和InSAR联合反演的结果[J]. 屠泓为,汪荣江,刁法启,张勇,万永革,金明培. 地球物理学报. 2016(06)
[6]芦山7级地震的同震位移估计和震源滑动模型反演尝试[J]. 金明培,汪荣江,屠泓为. 地球物理学报. 2014(01)
[7]基于InSAR同震形变观测反演2010年新西兰南岛Mw7.1 Darfield地震同震破裂分布[J]. 罗旭巍,孙建宝,沈正康,Yo Fukushima. 地球物理学报. 2013(08)
[8]用近场强震动记录快速估计同震位移并反演震源滑动分布[J]. 金明培,汪荣江. 地球物理学报. 2013(04)
[9]2008年MS7.1于田地震InSAR同震形变场及其震源滑动反演[J]. 张国宏,屈春燕,单新建,张桂芳,宋小刚,汪荣江,李振洪,胡植庆. 地球物理学报. 2011(11)
[10]基于InSAR同震形变场反演汶川Mw7.9地震断层滑动分布[J]. 张国宏,屈春燕,宋小刚,汪驰升,单新建,胡植庆. 地球物理学报. 2010(02)
博士论文
[1]断层滑动分布反演及实时校正场地放大系数研究[D]. 解全才.中国地震局工程力学研究所 2018
[2]地震破裂过程反演及其在大地震应急中的应用研究[D]. 张勇.中国地震局地球物理研究所 2010
硕士论文
[1]近场强震动加速度记录的校正处理方法[D]. 江汶乡.中国地震局工程力学研究所 2010
本文编号：3130353
本文链接：https://www.wllwen.com/projectlw/dqwllw/3130353.html
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