CSAMT电磁场单分量一维正反演研究

发布时间：2021-06-24 23:33

　　自从加拿大多伦多大学的教授D.W.Strangway和他的研究生Myron Goldtein于1971年首次提出可控源音频大地电磁测深法（CSAMT）以来，CSAMT法为探测地下几十米到两千米深度范围内的电性结构提供了有效的技术手段，其在石油、地热、固体矿产、以及水文等领域均获得了比较好的地质效果。近年来，考虑到共磁道数据的产生的视电阻率误差以及布置磁道的不便，人们提出了单分量数据采集，当前主要集中在Ex分量。因此迫切需要就CSAMT电磁场各分量对地下地质体的响应特征和单分量一维反演效果进行研究，以对该方法的可行性和实用性进行探讨，并为单分量CSAMT测量的开展提供理论基础和借鉴。本文从CSAMT法单分量一维正演和OCCAM反演两个方面进行了相关的研究和探讨。在电磁场基本理论的基础上，从Maxwell方程组出发，通过二维傅里叶变换和洛伦茨规范得到波数域磁矢势方程的通解表达式，并利用边界条件推导出各个系数的表达式。利用Hankel变换将磁矢势从波数域转换到空间域，推导了电偶极子激发的全空间电磁场各分量的表达式。利用均匀半空间模型对算法进行了验证。在此基础之上，通过在均匀半空间加入一个夹层... 

【文章来源】：东华理工大学江西省

【文章页数】：53 页

【学位级别】：硕士

【部分图文】：

-1野外测量布极Fig2.2-1Fieldmeasurementlayout当前，CSAMT野外测量一般采用单场源激发下的多道Ex分量共磁道的标量测量、

8分离场源张量观测重叠场源张量观测图 2.2-2 观测系统Fig 2.2-2 observation system激发下的一维电磁场各分量表达式所示的一维模型，它是一个 N 层模型，iσ （i=1,…方向即右手螺旋坐标系下的 Z 轴方向。长度为sd 的水 P 层0r 位置，纵坐标为sz 。水平电偶极子中供入谐变

图 2.3-1 N 层一维模型，Figure 2.3-1 The N-layered 1D model.下，麦克斯韦方程如下： × E × B = μσ E流密度，由于磁场无源（ × B =0），引入磁矢势 A ，磁B =式(2.3-2)中，通过洛伦茨规范变换可得出电场E 的表达式如1=iωμσE A + (2.3-3)得：2 2 k A+ Aωμσ，k 为波数。)在 x 和 y 两个方向进行 2 维傅立叶变换得到波数( , , )x yk k z 域222 2 dd z γ A+ A

【参考文献】：
期刊论文
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本文编号：3248034